Teplota: Porovnání verzí
Smazaný obsah Přidaný obsah
m →Termoelektrické a termomagnetické jevy: ++{{redirect| |
m →Termoelektrické a termomagnetické jevy: ++Albert von Ettingshausen, univerzita Štýrský Hradec; ref fix |
||
Řádek 588:
* '''[[Thomsonův jev|Thomsonův termoelektrický jev]]''' (1851):{{#tag:ref|Výjimečně je Thomsonovým jevem (nesprávně) nazýván Seebeckův termoelektrický jev v homogenním vodiči.<ref>Sedlák B., Štoll I.: ''Elektřina a magnetismus'', 1. vydání, str. 418. Academia, Praha 1993, ISBN 80-200-0172-7</ref>|group="pozn"}} Prochází-li homogenním vodičem, ve kterém není ve všech místech stejná teplota, elektrický proud hustoty <math>\mathbf{i} \,</math>, vyvíjí (pohlcuje) se v něm (vedle [[Jouleovo teplo|Jouleova tepla]]) teplo o hustotě výkonu
: <math>\frac{\partial^2 Q}{\partial t\,\partial V} = - \xi\,\mathbf{i} \cdot \nabla T\,</math>, kde <math>\xi \,</math> je tzv. Thomsonův koeficient.
* '''Ettingshausenův termomagnetický jev''' (1886): Při vedení proudu v magnetickém poli kolmo ke směru vektoru magnetické indukce vzniká vedle příčného elektrického napětí (Hallův jev) také příčný teplotní rozdíl úměrný proudové hustotě a magnetické indukci. ([[Albert von Ettingshausen]], [[univerzita Štýrský Hradec]])
* '''Righiův-Leducův termomagnetický jev''' (1887): Při vedení tepla v magnetickém poli kolmo ke směru vektoru magnetické indukce vzniká vedle příčného elektrického napětí (''Nernstův jev'') také příčný teplotní rozdíl úměrný proudové hustotě a hustotě tepelného toku.
* '''Spinový Seebeckův termomagnetický jev''' (2008)<ref>Uchida K., Takahashi S., Harii K., Ieda J., Koshibae W., Ando K., Maekawa S., Saitoh E.: ''[http://www.nature.com/nature/journal/v455/n7214/full/nature07321.html Observation of the spin Seebeck effect]'', nature.com; Nature '''455''' (2008) 7214;
==== Elektromagnetické tepelné fluktuace ====
| |||