Keplerova úloha: Porovnání verzí
Smazaný obsah Přidaný obsah
m náhrada za jednotnou šablonu {{Upravit}}; kosmetické úpravy |
|||
Řádek 1:
{{Upravit}}
'''Keplerova úloha''' je v [[klasická mechanika|klasické mechanice]] problém dvou těles, které spolu interagují [[Centrální síla|centrálními silami]], jejichž velikost závisí na druhé mocnině vzdálenosti těchto těles ([[gravitační síla]], [[elektrická síla]], [[magnetická síla]]). Úkolem je nalézt, jak se s časem mění poloha nebo rychlost těchto těles.
Keplerova úloha byla nazvána po [[Johannes Kepler|Johannu Keplerovi]], který objevil [[Keplerovy zákony]], které jsou řešením Keplerovy úlohy.
== Odvození tvaru trajektorie a pohybové rovnice pro tělesa mezi nimiž působí gravitační síla ==
Mějme tělesa o [[hmotnost
<math>F=\frac{G m_1 m_2}{r^2}</math>,
Řádek 58:
<math>\ddot{r} = r \dot{\varphi}^2 -\frac{G M}{r^2} </math>
[[Soubor:Plocha pruvodice.png|thumb|Plocha opsaná průvodičem planety za stejný čas.]]
První rovnice představuje [[zákon zachování momentu hybnosti]], jenž je úměrný konstantě <math>l</math>, druhá pak tomu, že radiální zrychlení je úměrné součtu [[odstředivá
Dosadíme-li první rovnici do druhé, získáváme diferenciální rovnici druhého řádu pro proměnnou <math>r</math>.
Řádek 93:
Přičemž <math>p</math> představuje [[parametr kuželosečky]] a <math>\varepsilon</math> její [[excentricita|excentricitu]]. Výsledná křivka je tedy [[kružnice]], [[elipsa]], [[parabola (matematika)|parabola]] nebo [[hyperbola]]. Odvodili jsme tedy [[první Keplerův zákon]]. Speciálně planety se pohybují po elipsách a [[Slunce]] je v [[ohnisko|ohnisku]].
== Perioda oběhu po elipse ==
Nejprve se budeme zabývat kružnicí a elipsou, tedy když je [[numerická excentricita]] <math>\varepsilon < 1</math>. V tomto případě je křivka uzavřená a tedy lze vypočítat [[perioda oběhu|periodu oběhu]].
Řádek 137:
<math>y=b\sin E</math>
Kde osa x míří k [[perihel
▲[[Kategorie: Nebeská mechanika]]
[[en:Kepler problem]]
|