Izotermický děj: Porovnání verzí
Smazaný obsah Přidaný obsah
→Vlastnosti: opravení pojmu značka: editace z Vizuálního editoru |
Sjednocení terminologie: W - Work, A - Arbeit značka: editace z Vizuálního editoru |
||
Řádek 15:
Při ''izotermickém rozpínání ([[expanze|expanzi]])'' , tzn. <math>\mathrm{d}V>0</math>, je [[Práce (fyzika)|práce]] vykonaná plynem (tzn. <math>p\mathrm{d}V>0</math>) plně uhrazena dodaným [[teplo|teplem]] (<math>\delta Q>0</math>), neboť v opačném případě by se plyn ochlazoval, což by bylo v rozporu s předpokladem o konstantní teplotě izotermického děje. Při ''izotermickém stlačování ([[fyzikální komprese|kompresi]])'' je práce plynu odváděna z plynu ve formě tepla, jinak by se plyn ohříval. Celková změna práce se tedy rovná záporně vzatému teplu a naopak, tzn.
:<math>\delta Q = -\delta
Dosazením [[stavová rovnice ideálního plynu|stavové rovnice ideálního plynu]] lze po [[Integrál|integraci]] pro práci získat vztah
:<math>
kde <math>V_1, V_2</math> označuje počáteční a konečný objem plynu, <math>n</math> je [[látkové množství]], <math>T</math> je [[termodynamická teplota]] plynu a <math>R</math> je [[molární plynová konstanta]].
Pomocí [[Boyleův-Mariottův zákon|Boylova-Mariottova zákona]] je možné tento vztah přepsat do tvaru
:<math>
kde <math>p_1, p_2</math> je počáteční a konečný tlak plynu.
Podle [[První termodynamický zákon|první věty termodynamiky]] <math>\mathrm{d}U = \delta Q + \delta W \,</math>, vyplývá z rovnosti práce a záporně vzatého tepla, tzn. <math>\delta Q=-\delta
:<math>\mathrm{d}U=0</math>
|